Cuncepimentu di u percorsu otticu di forma rettangularelaser pulsati
Panoramica di u cuncepimentu di u percorsu otticu
Un laser à fibra drogatu cù tuliu risonante solitonicu dissipativu à doppia lunghezza d'onda à modu passivu agganciatu basatu annantu à una struttura di specchiu à anellu di fibra non lineare.
2. Descrizzione di u percorsu otticu
U solitone risonante dissipativu à doppia lunghezza d'onda dopatu cù tuliulaser à fibraadotta un disignu di struttura di cavità in forma di "8" (Figura 1).
A parte manca hè u ciclu unidirezionale principale, mentre chì a parte diritta hè una struttura di specchiu à ciclu di fibra ottica non lineare. U ciclu unidirezionale manca include un divisore di fasciu, una fibra ottica drogata cù tuliu di 2,7 m (SM-TDF-10P130-HE) è un accoppiatore di fibra ottica di banda di 2 μm cù un coefficiente di accoppiamentu di 90:10. Un Isolatore dipendente da a polarizazione (PDI), dui Controllori di Polarizazione (Controllori di Polarizazione: PC), una Fibra di Mantenimentu di Polarizazione (PMF) di 0,41 m. A struttura di specchiu à anellu in fibra ottica non lineare à diritta hè ottenuta accoppiandu a luce da u ciclu unidirezionale manca à u specchiu à anellu in fibra ottica non lineare à diritta attraversu un accoppiatore otticu di struttura 2×2 cù un coefficiente di 90:10. A struttura di specchiu à anellu in fibra ottica non lineare à diritta include una fibra ottica di 75 metri di lunghezza (SMF-28e) è un controllore di polarizazione. Una fibra ottica monomodale di 75 metri hè aduprata per migliurà l'effettu non lineare. Quì, un accoppiatore di fibra ottica 90:10 hè impiegatu per aumentà a differenza di fase non lineare trà a propagazione in sensu orariu è antiorariu. A lunghezza tutale di sta struttura à doppia lunghezza d'onda hè di 89,5 metri. In questa cunfigurazione sperimentale, a luce di a pompa passa prima per un combinatore di fasciu per ghjunghje à u mezu di guadagnu di fibra ottica dopata cù tuliu. Dopu à a fibra ottica dopata cù tuliu, un accoppiatore 90:10 hè cunnessu per fà circulà u 90% di l'energia in a cavità è mandà u 10% di l'energia fora di a cavità. À u listessu tempu, un filtru Lyot birifrangente hè cumpostu da una fibra ottica chì mantene a polarizazione situata trà dui cuntrolli di polarizazione è un polarizzatore, chì ghjoca un rolu in u filtraggio di e lunghezze d'onda spettrali.
3. Cunniscenze di basa
Attualmente, ci sò dui metudi basi per aumentà l'energia di l'impulsi di i laser pulsati. Un approcciu hè di riduce direttamente l'effetti non lineari, cumprese a riduzione di a putenza di piccu di l'impulsi attraversu diversi metudi, cum'è l'usu di a gestione di a dispersione per impulsi allungati, oscillatori giganti cinguettati è laser pulsati à divisione di fasciu, ecc. Un altru approcciu hè di circà novi meccanismi chì ponu tollerà più accumulazione di fase non lineare, cum'è l'autosimilarità è l'impulsi rettangulari. U metudu sopra menzionatu pò amplificà cù successu l'energia di l'impulsi di ulaser pulsatuà decine di nanojoule. A risonanza solitonica dissipativa (Risonanza solitonica dissipativa: DSR) hè un mecanismu di furmazione d'impulsi rettangulari prupostu per a prima volta da N. Akhmediev et al. in u 2008. A caratteristica di l'impulsi di risonanza solitonica dissipativa hè chì, mantenendu l'amplitude custante, a larghezza di l'impulsu è l'energia di l'impulsu rettangulare senza divisione d'onda aumentanu monotonicamente cù l'aumentu di a putenza di a pompa. Questu, finu à un certu puntu, rompe a limitazione di a teoria tradiziunale di u solitone nantu à l'energia di un solu impulsu. A risonanza solitonica dissipativa pò esse ottenuta custruendu un assorbimentu saturatu è un assorbimentu saturatu inversu, cum'è l'effettu di rotazione di polarizazione non lineare (NPR) è l'effettu di specchiu di l'anellu di fibra non lineare (NOLM). A maiò parte di i rapporti nantu à a generazione di impulsi di risonanza solitonica dissipativa sò basati nantu à questi dui meccanismi di bloccu di modu.
Data di publicazione: 09-ott-2025